Korespondensi anti-de Sitter/teori medan konformal: Perbedaan antara revisi

Konten dihapus Konten ditambahkan

Sebaris

Revisi terkini sejak 11 Januari 2024 11.25

Dalam fisika teoretis, korespondensi anti-de Sitter/teori medan konformal, kadang-kadang disebut Dualitas Maldacena atau Dualitas gauge/gravitasi, adalah sebuah hubungan spekulatif antara dua jenis teori fisika. Di satu sisi adalah ruang anti-de Sitter (AdS) yang digunakan dalam teori gravitasi kuantum, dirumuskan dalam bentuk teori dawai atau teori-M. Disisi lain dari korespondensi adalah teori medan konformal (CFT) yang merupakan teori medan kuantum, termasuk teori yang mirip dengan teori Yang–Mills yang menjabarkan partikel dasar.

Dualitas merupakan kemajuan besar dalam pemahaman kita tentang teori dawai dan gravitasi kuantum.^[1] Hal ini karena ia menyediakan rumusan teori dawai non-perturbatif dengan kondisi batas tertentu dan karena ini merupakan realisasi prinsip holografik yang paling sukses. Prinsip holografik adalah sebuah gagasan dalam gravitasi kuantum yang awalnya diajukan oleh Gerard 't Hooft dan dipopulerkan oleh Leonard Susskind.

Ini juga menyediakan perangkat yang kuat untuk mempelajari teori medan kuantum kopel kuat.^[2] Sebagian besar kegunaan dualitas berasal dari kenyataan bahwa ini adalah dualitas kuat-lemah: ketika bidang teori medan kuantum berinteraksi dengan kuat, teori gravitasi berinteraksi dengan lemah dan karenanya lebih bersifat matematis. Fakta ini telah digunakan untuk mempelajari banyak aspek nuklir dan fisika benda terkondensasi dengan menerjemahkan masalah pada subjek tersebut menjadi masalah yang lebih bersifat matematis dalam teori dawai.

Korespondensi AdS/CFT pertama kali dikemukakan oleh Juan Maldacena pada akhir 1997. Aspek penting dalam korespondensi ini diuraikan dalam artikel karya Steven Gubser, Igor Klebanov, dan Alexander Markovich Polyakov, dan oleh Edward Witten. Pada tahun 2015, artikel yang dibuat Maldacena telah dikutip dalam lebih dari 10.000 kutipan, menjadi artikel yang paling banyak dikutip dalam bidang fisika energi tinggi.^[3]

Latar belakang

Gravitasi kuantum dan dawai

Pemahaman terkini mengenai gravitasi didasarkan pada teori relativitas umum Albert Einstein.^[4] Dirumuskan pada tahun 1915, relativitas umum menjelaskan gravitasi dalam kaitanya dengan geometri ruang dan waktu, atau ruangwaktu. Gravitasi pertama-tama dirumuskan dalam bahasa fisika klasik^[5] dikembangkan oleh ahli fisika seperti Isaac Newton dan James Clerk Maxwell. Gaya nongravitasi lainnya dijelaskan dalam kerangka mekanika kuantum. Dikembangkan pada paruh pertama abad ke-20 oleh sejumlah fisikawan yang berbeda, mekanika kuantum memberikan cara yang sangat berbeda untuk menggambarkan fenomena fisik berdasarkan probabilitas.^[6]

Gravitasi kuantum adalah cabang fisika yang berusaha menggambarkan gravitasi dengan menggunakan prinsip-prinsip mekanika kuantum. Saat ini, pendekatan yang paling populer untuk gravitasi kuantum adalah teori dawai,^[7] yang memodelkan partikel elementer bukan sebagai titik berdimensi nol tetapi sebagai objek berdimensi satu yang disebut dawai. Dalam korespondensi AdS/CFT, seseorang biasanya mengacu kepada teori gravitasi kuantum yang berasal dari teori dawai atau perpanjangan modernnya, teori-M.^[8]

Dalam kehidupan sehari-hari, terdapat tiga dimensi ruang yang umum dikenal (atas/bawah, kiri/kanan, dan depan/belakang), dan satu dimensi waktu. Dengan demikian, dalam bahasa fisika modern, bisa dikatakan bahwa ruangwaktu terdiri dari empat dimensi.^[9] Salah satu ciri khas dari teori dawai dan teori-M adalah bahwa teori-teori ini membutuhkan dimensi ekstra ruangwaktu untuk konsistensi matematis mereka: dalam teori dawai ruangwaktu adalah sepuluh dimensi, sedangkan dalam teori M ruangwaktu adalah sebelas dimensi.^[10] Teori gravitasi kuantum yang muncul dalam korespondensi AdS/CFT biasanya diperoleh dari teori dawai dan teori-M dengan proses yang dikenal sebagai pemadatan. Ini menghasilkan sebuah teori di mana ruangwaktu secara efektif memiliki jumlah dimensi yang lebih rendah dan dimensi ekstra "meringkuk" ke dalam lingkaran.^[11]

Sebuah analogi standar untuk pemadatan adalah dengan mempertimbangkan benda multidimensi seperti selang taman. Jika selang dilihat dari jarak yang cukup jauh, akan tampak hanya memiliki satu dimensi, yaitu panjangnya, tetapi saat mendekati selang, seseorang akan menemukan bahwa selang itu mengandung dimensi kedua, yaitu kelilingnya. Dengan demikian, semut yang merangkak di dalam selang akan bergerak dalam dua dimensi.^[12]

Teori medan kuantum

Penerapan mekanika kuantum ke objek fisika seperti medan elektromagnetik yang memanjang dalam ruang dan waktu, dikenal sebagai teori medan kuantum.^[13] dalam fisika partikel, teori medan kuantum merupakan dasar bagi pemahaman kita tentang partikel dasar, yang dimodelkan sebagai eksitasi di bidang fundamental. Teori medan kuantum juga digunakan di seluruh fisika benda terkondensasi untuk memodelkan benda mirip partikel yang disebut kuasipartikel.^[14]

Dalam korespondensi AdS/CFT, seseorang mempertimbangkan, sebagai tambahan gravitasi kuantum, teori bidang kuantum tertentu yang disebut teori medan konformal. Ini adalah teori medan kuantum yang sangat simetris dan matematis.^[15] Teori semacam itu sering dipelajari dalam konteks teori dawai, di mana keduanya dikaitkan dengan permukaan disapu oleh sebuah dawai yang menyebar melalui ruangwaktu, dan pada mekanika statistik, di mana mereka memodelkan sistem pada titik kritis termodinamika.^[16]

Ikhtisar korespondensi

Geometri ruang anti-de Sitter

Dalam korespondensi AdS/CFT, seseorang mempertimbangkan teori dawai atau teori-M pada latar belakang anti-de Sitter. Ini berarti bahwa geometri ruangwaktu dijelaskan dalam term solusi vakum persamaan Einstein yang disebut ruang anti-de Sitter.^[17]

Dalam pengertian yang sangat mendasar, ruang anti-de Sitter adalah model matematis ruangwaktu di mana pengartian jarak antara titik-titik (tensor metrik) berbeda dari pengartian jarak pada geometri Euklidian biasa. Hal ini terkait erat dengan ruang hiperbolik, yang dapat dipandang sebagai model cakram Poincaré seperti diilustrasikan di sebelah kanan.^[18] Gambar ini menunjukkan teselasi cakram oleh segitiga dan persegi. Seseorang dapat menentukan jarak antara titik-titik cakram ini sedemikian rupa sehingga semua segitiga dan persegi berukuran sama dan batas luar melingkar jauh tak hingga dari setiap titik di bagian dalam.^[19]

Sekarang bayangkan tumpukan cakram hiperbolik di mana setiap cakram mewakili keadaan alam semesta pada waktu tertentu. Benda geometris yang dihasilkan adalah ruang anti-de Sitter tiga dimensi.^[18] Itu akan tampak seperti silinder padat dimana setiap persilangan adalah salinan dari cakram hiperbolik. Waktu berjalan di sepanjang arah vertikal dalam gambar ini. Permukaan silinder ini memegang peranan penting dalam korespondensi AdS/CFT. Seperti halnya bidang hiperbolik, ruang anti-de Sitter merupakan lengkungan sedemikian rupa sehingga setiap titik di bagian dalam sebenarnya jauh tak hingga dari permukaan batas ini.^[20]

Konstruksi ini menggambarkan alam semesta hipotetis dengan hanya dua dimensi ruang dan satu waktu, namun dapat digeneralisasikan ke sejumlah dimensi. Memang, ruang hiperbolik dapat memiliki lebih dari dua dimensi dan satu dimensi dapat "menumpuk" salinan ruang hiperbolik untuk mendapatkan model ruang anti-de Sitter yang lebih tinggi.^[18]

Gagasan AdS/CFT

Fitur penting dari ruang anti-de Sitter adalah batasnya (yang terlihat seperti silinder dalam kasus ruang anti-de Sitter tiga dimensi). Salah satu properti dari batas ini adalah bahwa, secara lokal di sekitar titik manapun, akan terlihat seperti ruang Minkowski, yaitu model ruangwaktu yang digunakan dalam fisika nongravitasi.^[21]

Oleh karena itu, seseorang dapat mempertimbangkan teori pelengkap di mana "ruangwaktu" diberikan oleh batas ruang anti-de Sitter. Pengamatan ini adalah titik awal untuk korespondensi AdS/CFT, yang menyatakan bahwa batas ruang anti-de Sitter dapat dianggap sebagai "ruangwaktu" untuk teori medan konformal. Klaimnya adalah bahwa teori medan konformal ini setara dengan teori gravitasi pada sejumlah besar ruang anti-de Sitter dalam arti bahwa ada "kamus" untuk menerjemahkan perhitungan dalam satu teori ke dalam perhitungan di sisi lain. Setiap entitas dalam satu teori memiliki pendamping dalam teori lainnya. Sebagai contoh, satu partikel dalam teori gravitasi mungkin sesuai dengan beberapa kumpulan partikel dalam teori batas. Selain itu, prediksi kedua teori tersebut secara kuantitatif identik sehingga jika dua partikel memiliki kemungkinan 40 persen bertabrakan dalam teori gravitasi, maka kumpulan yang sesuai dalam teori batas juga memiliki kemungkinan 40 persen bertabrakan.^[22]

Hologram adalah gambar dua dimensi yang menyimpan informasi tentang ketiga dimensi objek yang diwakilinya. Dua gambar di sini adalah foto-foto hologram tunggal yang diambil dari berbagai sudut.

Perhatikan bahwa batas ruang anti-de Sitter memiliki dimensi lebih kecil daripada ruang anti-de Sitter itu sendiri. Misalnya, dalam contoh tiga dimensi yang digambarkan di atas, batasnya adalah permukaan dua dimensi. Korespondensi AdS/CFT sering digambarkan sebagai "dualitas holografik" karena hubungan kedua teori ini serupa dengan hubungan antara objek tiga dimensi dan citranya sebagai hologram.^[23] Meskipun hologram berupa dua dimensi, ia mengkodekan informasi tentang ketiga dimensi objek yang diwakilinya. Dengan cara yang sama, teori-teori yang terkait dengan korespondensi AdS/CFT diperkirakan tepat ekuvalen, meski berada dalam berbagai dimensi yang berbeda. Teori medan konformal dapat dikatakan seperti hologram yang menangkap informasi tentang teori gravitasi kuantum pada dimensi yang lebih tinggi.^[19]

Contoh korespondensi

Setelah gagasan yang dikemukakan Maldacena pada tahun 1997, para teoretikus telah menemukan banyak realisasi yang berbeda dari korespondensi AdS/CFT. Ini menghubungkan berbagai teori medan konformal dengan kompaktifikasi teori dawai dan teori-M dalam berbagai dimensi. Teori-teori yang terkait pada umumnya bukanlah model yang layak dari dunia nyata, namun memiliki beberapa fitur tertentu, seperti kandungan partikelnya atau tingkat simetri yang tinggi, yang membuatnya berguna untuk memecahkan masalah dalam teori medan kuantum dan gravitasi kuantum.^[24]

Contoh yang paling terkenal dari korespondensi AdS/CFT menyatakan bahwa teori dawai tipe IIB pada ruang produk $AdS_{5}\times S^{5}$ adalah ekuivalen dengan teori supersimetri Yang–Mills N = 4 pada batas empat dimensi.^[25] Dalam contoh ini, ruangwaktu dimana teori gravitasi berada secara efektif merupakan lima dimensi (perhatikan notasi $AdS_{5}$ ), dan ada lima tambahan dimensi kompak (dikodekan oleh faktor $S^{5}$ ). Di dunia nyata, ruangwaktu adalah empat dimensi, setidaknya secara makroskopis, jadi versi korespondensi ini tidak memberikan model gravitasi yang realistis. Demikian juga, teori ganda bukanlah model yang layak dari sistem dunia nyata karena mengasumsikan sejumlah besar supersimetri. Namun demikian, seperti yang dijelaskan di bawah, teori batas ini berbagi beberapa ciri yang sama dengan kromodinamika kuantum, teori fundamental dari gaya kuat. Ini menggambarkan partikel yang mirip dengan gluon dari kromodinamika kuantum bersama dengan fermion tertentu.^[7] Akibatnya, hal ini telah diaplikasikan dalam fisika nuklir, terutama dalam studi mengenai plasma quark-gluon.^[26]

Realisasi lain dari korespondensi tersebut menyatakan bahwa teori M pada $AdS_{7}\times S^{4}$ setara dengan yang disebut teori-(2,0) dalam enam dimensi.^[27] Dalam contoh ini, ruangwaktu teori gravitasi efektif tujuh dimensi. Keberadaan teori-(2,0) yang muncul di satu sisi dualitas diprediksi dengan klasifikasi teori bidang superkonformal. Hal ini masih kurang dipahami karena merupakan teori mekanika kuantum tanpa batas klasik.^[28] Terlepas dari kesulitan yang ada dalam mempelajari teori ini, meskipun dianggap sebagai objek yang menarik untuk berbagai alasan, baik fisika maupun matematis.^[29]

Namun, realisasi lain dari korespondensi tersebut menyatakan bahwa teori M pada $AdS_{4}\times S^{7}$ adalah ekuivalen dengan teori bidang superkonformal ABJM dalam tiga dimensi.^[30] Di sini teori gravitasi memiliki empat dimensi nonkompak, jadi versi korespondensi ini memberikan deskripsi gaya gravitasi yang agak lebih realistis.^[31]

Aplikasi untuk gravitasi kuantum

Perumusan teori string non-perturbatif

Dalam teori medan kuantum, probabilitas dari berbagai kejadian fisik biasanya dihitung dengan menggunakan teknik teori perturbasi. Teori ini dikembangkan oleh Richard Feynman dan yang lainnya pada paruh pertama abad ke-20, teori medan kuantum perturbatif menggunakan diagram khusus yang disebut diagram Feynman untuk mengatur perhitungan. Kita membayangkan bahwa diagram ini menggambarkan jalur partikel titik dan interaksinya.^[32] Meskipun formalisme ini sangat berguna untuk membuat prediksi, prediksi ini hanya mungkin bila kekuatan interaksi, konstanta kopel, cukup kecil untuk secara andal menggambarkan teori sebagai kededekatan dengan teori tanpa interaksi.^[33]

Titik awal untuk teori dawai adalah gagasan bahwa partikel titik teori medan kuantum juga dapat dimodelkan sebagai objek satu dimensi yang disebut dawai. Interaksi dawai paling mudah didefinisikan dengan menggeneralisasi teori perturbasi yang digunakan dalam teori medan kuantum biasa. Pada tingkat diagram Feynman, ini berarti mengganti diagram satu dimensi yang mewakili jalur partikel titik dengan permukaan dua dimensi yang mewakili gerakan sebuah dawai. Tidak seperti teori medan kuantum, teori dawai belum memiliki definisi non-perturbatif penuh, begitu banyak pertanyaan teoretis yang ingin dijawab oleh para fisikawan tetap berada di luar jangkauan.^[34]

Masalah pengembangan formulasi teori dawai non-perturbatif adalah salah satu motivasi awal untuk mempelajari korespondensi AdS/CFT.^[35] Seperti yang dijelaskan di atas, korespondensi tersebut memberikan beberapa contoh teori medan kuantum yang setara dengan teori dawai pada ruang anti-de Sitter. Seseorang dapat melihat korespondensi ini sebagai definisi teori string dalam kasus khusus dimana medan gravitasi bersifat asimtotik anti-de Sitter (yaitu, bila medan gravitasi menyerupai ruang anti-de Sitter pada jarak tak berhingga). Jumlah yang menarik secara fisik dalam teori string didefinisikan dalam jumlah kuantitas dalam teori medan kuantum ganda.^[19]

Paradoks informasi lubang hitam

Pada tahun 1975, Stephen Hawking menerbitkan sebuah perhitungan yang menunjukkan bahwa lubang hitam tidak sepenuhnya hitam namun memancarkan radiasi redup karena efek kuantum di dekat cakrawala peristiwa.^[36] Pada awalnya, hasil Hawking menimbulkan masalah bagi para teoretikus karena dalam perhitungan ini lubang hitam menghancurkan informasi. Lebih tepatnya, perhitungan Hawking tampaknya bertentangan dengan salah satu postulat mekanika kuantum dasar, yang menyatakan bahwa sistem fisik berevolusi dalam waktu sesuai dengan persamaan Schrödinger. Properti ini biasanya disebut sebagai unitaritas evolusi waktu. Kontradiksi yang nyata antara perhitungan Hawking dan postulat unitaritas mekanika kuantum kemudian dikenal sebagai paradoks informasi lubang hitam.^[37]

Korespondensi AdS/CFT menyelesaikan paradoks informasi lubang hitam, setidaknya sampai batas tertentu, karena korespondensi ini menunjukkan bagaimana lubang hitam dapat berkembang dengan cara yang sesuai dengan mekanika kuantum dalam beberapa konteks. Memang, seseorang dapat mempertimbangkan lubang hitam dalam konteks korespondensi AdS/CFT, dan lubang hitam semacam itu sesuai dengan konfigurasi partikel pada batas ruang anti-de Sitter.^[38] Partikel-partikel ini mematuhi peraturan mekanika kuantum yang biasa dan khususnya berkembang dalam mode kesatuan, sehingga lubang hitam juga harus berevolusi dalam mode kesatuan, sesuai dengan prinsip-prinsip mekanika kuantum.^[39] Pada tahun 2005, Hawking mengumumkan bahwa paradoks tersebut telah diselesaikan untuk mendukung konservasi informasi oleh korespondensi AdS/CFT, dan dia menyarankan sebuah mekanisme konkret dimana lubang hitam dapat menyimpan informasi.^[40]

Lihat pula

Catatan

^ de Haro et al. 2013, p. 2
^ Klebanov and Maldacena 2009
^ "Top Cited Articles of All Time (2014 edition)". INSPIRE-HEP. Diakses tanggal 26 Desember 2015.
^ A standard textbook on general relativity is Wald 1984.
^ Maldacena 2005, p. 58
^ Griffiths 2004
^ ^a ^b Maldacena 2005, p. 62
^ See the subsection entitled "Examples of the correspondence". For examples which do not involve string theory or M-theory, see the section entitled "Generalizations".
^ Wald 1984, p. 4
^ Zwiebach 2009, p. 8
^ Zwiebach 2009, pp. 7–8
^ This analogy is used for example in Greene 2000, p. 186.
^ A standard text is Peskin and Schroeder 1995.
^ For an introduction to the applications of quantum field theory to condensed matter physics, see Zee 2010.
^ Conformal field theories are characterized by their invariance under conformal transformations.
^ For an introduction to conformal field theory emphasizing its applications to perturbative string theory, see Volume II of Deligne et al. 1999.
^ Klebanov and Maldacena 2009, p. 28
^ ^a ^b ^c Maldacena 2005, p. 60
^ ^a ^b ^c Maldacena 2005, p. 61
^ The mathematical relationship between the interior and boundary of anti-de Sitter space is related to the ambient construction of Charles Fefferman and Robin Graham. For details see Fefferman and Graham 1985, Fefferman and Graham 2011.
^ Zwiebach 2009, p. 552
^ Maldacena 2005, pp. 61–62
^ Maldacena 2005, p. 57
^ Realisasi yang diketahui dari AdS/CFT biasanya melibatkan dimensi ruangwaktu non-fisik dan supersimetri tak simultan.
^ This example is the main subject of the three pioneering articles on AdS/CFT: Maldacena 1998; Gubser, Klebanov, and Polyakov 1998; and Witten 1998.
^ Merali 2011, h. 303; Kovtun, Son, dan Starinets 2001
^ Maldacena 1998
^ For a review of the (2,0)-theory, see Moore 2012.
^ Lihat Moore 2012 dan Alday, Gaiotto, dan Tachikawa 2010.
^ Aharony et al. 2008
^ Aharony et al. 2008, bag. 1
^ Buku teks standar yang memperkenalkan formalisme diagram Feynman adalah Peskin dan Schroeder 1995.
^ Zee 2010, h. 43
^ Zwiebach 2009, h. 12
^ Maldacena 1998, bag. 6
^ Hawking 1975
^ Untuk pengenalan yang mudah dipahami tentang paradoks informasi lubang hitam, dan sengketa ilmiah terkait antara Hawking dan Leonard Susskind, lihat Susskind 2008.
^ Zwiebach 2009, h. 554
^ Maldacena 2005, h. 63
^ Hawking 2005

Referensi

Aharony, Ofer; Bergman, Oren; Jafferis, Daniel Louis; Maldacena, Juan (2008). "N = 6 superconformal Chern-Simons-matter theories, M2-branes and their gravity duals". Journal of High Energy Physics. 2008 (10): 091. arXiv:0806.1218 . Bibcode:2008JHEP...10..091A. doi:10.1088/1126-6708/2008/10/091.
Aharony, Ofer; Gubser, Steven; Maldacena, Juan; Ooguri, Hirosi; Oz, Yaron (2000). "Large N Field Theories, String Theory and Gravity". Phys. Rep. 323 (3–4): 183–386. arXiv:hep-th/9905111 . Bibcode:1999PhR...323..183A. doi:10.1016/S0370-1573(99)00083-6.
Alday, Luis; Gaiotto, Davide; Tachikawa, Yuji (2010). "Liouville correlation functions from four-dimensional gauge theories". Letters in Mathematical Physics. 91 (2): 167–197. arXiv:0906.3219 . Bibcode:2010LMaPh..91..167A. doi:10.1007/s11005-010-0369-5.
Anderson, Philip (2013). "Strange connections to strange metals". Physics Today. 66 (4): 9. Bibcode:2013PhT....66d...9A. doi:10.1063/PT.3.1929.
Bekenstein, Jacob (1973). "Black holes and entropy". Physical Review D. 7 (8): 2333–2346. Bibcode:1973PhRvD...7.2333B. doi:10.1103/PhysRevD.7.2333.
Biquard, Olivier (2005). AdS/CFT Correspondence: Einstein Metrics and Their Conformal Boundaries. European Mathematical Society. ISBN 978-3-03719-013-5.
Brown, J. David; Henneaux, Marc (1986). "Central charges in the canonical realization of asymptotic symmetries: an example from three dimensional gravity". Communications in Mathematical Physics. 104 (2): 207–226. Bibcode:1986CMaPh.104..207B. doi:10.1007/BF01211590.
Carlip, Steven (2003). Quantum Gravity in 2+1 Dimensions. Cambridge Monographs on Mathematical Physics. ISBN 978-0-521-54588-4.
Castro, Alejandra; Maloney, Alexander; Strominger, Andrew (2010). "Hidden conformal symmetry of the Kerr black hole". Physical Review D. 82 (2). arXiv:1004.0996 . Bibcode:2010PhRvD..82b4008C. doi:10.1103/PhysRevD.82.024008.
Coussaert, Oliver; Henneaux, Marc; van Driel, Peter (1995). "The asymptotic dynamics of three-dimensional Einstein gravity with a negative cosmological constant". Classical and Quantum Gravity. 12 (12): 2961–2966. arXiv:gr-qc/9506019 . Bibcode:1995CQGra..12.2961C. doi:10.1088/0264-9381/12/12/012.
Cowen, Ron (2013). "Simulations back up theory that Universe is a hologram". Nature News & Comment. doi:10.1038/nature.2013.14328. Diakses tanggal 21 December 2013.
de Haro, Sebastian; Dieks, Dennis; 't Hooft, Gerard; Verlinde, Erik (2013). "Forty Years of String Theory Reflecting on the Foundations". Foundations of Physics. 43 (1): 1–7. Bibcode:2013FoPh...43....1D. doi:10.1007/s10701-012-9691-3.
Deligne, Pierre; Etingof, Pavel; Freed, Daniel; Jeffery, Lisa; Kazhdan, David; Morgan, John; Morrison, David; Witten, Edward, ed. (1999). Quantum Fields and Strings: A Course for Mathematicians. American Mathematical Society. ISBN 978-0-8218-2014-8.
Fefferman, Charles; Graham, Robin (1985). "Conformal invariants". Asterisque: 95–116.
Fefferman, Charles; Graham, Robin (2011). The Ambient Metric. Princeton University Press. ISBN 978-1-4008-4058-8.
Giombi, Simone; Yin, Xi (2010). "Higher spin gauge theory and holography: the three-point functions". Journal of High Energy Physics. 2010 (9): 1–80. arXiv:0912.3462 . Bibcode:2010JHEP...09..115G. doi:10.1007/JHEP09(2010)115.
Greene, Brian (2000). The Elegant Universe: Superstrings, Hidden Dimensions, and the Quest for the Ultimate Theory. Random House. ISBN 978-0-9650888-0-0.
Griffiths, David (2004). Introduction to Quantum Mechanics. Pearson Prentice Hall. ISBN 978-0-13-111892-8.
Gubser, Steven; Klebanov, Igor; Polyakov, Alexander (1998). "Gauge theory correlators from non-critical string theory". Physics Letters B. 428: 105–114. arXiv:hep-th/9802109 . Bibcode:1998PhLB..428..105G. doi:10.1016/S0370-2693(98)00377-3.
Guica, Monica; Hartman, Thomas; Song, Wei; Strominger, Andrew (2009). "The Kerr/CFT Correspondence". Physical Review D. 80 (12). arXiv:0809.4266 . Bibcode:2009PhRvD..80l4008G. doi:10.1103/PhysRevD.80.124008.
Hawking, Stephen (1975). "Particle creation by black holes". Communications in Mathematical Physics. 43 (3): 199–220. Bibcode:1975CMaPh..43..199H. doi:10.1007/BF02345020.
Hawking, Stephen (2005). "Information loss in black holes". Physical Review D. 72 (8). arXiv:hep-th/0507171 . Bibcode:2005PhRvD..72h4013H. doi:10.1103/PhysRevD.72.084013.
Klebanov, Igor; Maldacena, Juan (2009). "Solving Quantum Field Theories via Curved Spacetimes" (PDF). Physics Today. 62: 28–33. Bibcode:2009PhT....62a..28K. doi:10.1063/1.3074260. Diarsipkan dari versi asli (PDF) tanggal 2013-07-02.
Klebanov, Igor; Polyakov, Alexander (2002). "The AdS dual of the critical O(N) vector model". Physics Letters B. 550 (3–4): 213–219. arXiv:hep-th/0210114 . Bibcode:2002PhLB..550..213K. doi:10.1016/S0370-2693(02)02980-5.
Kovtun, P. K.; Son, Dam T.; Starinets, A. O. (2001). "Viscosity in strongly interacting quantum field theories from black hole physics". Physical Review Letters. 94 (11): 111601. arXiv:hep-th/0405231 . Bibcode:2005PhRvL..94k1601K. doi:10.1103/PhysRevLett.94.111601. PMID 15903845.
Luzum, Matthew; Romatschke, Paul (2008). "Conformal relativistic viscous hydrodynamics: Applications to RHIC results at ${\sqrt {s_{NN|date=2009-04-21|url=https://archive.org/details/arxiv-0804.4015}}}=200$ GeV". Physical Review C. 78 (3). arXiv:0804.4015 . Bibcode:2008PhRvC..78c4915L. doi:10.1103/PhysRevC.78.034915.
Maldacena, Juan (1998). "The Large N limit of superconformal field theories and supergravity". Advances in Theoretical and Mathematical Physics. 2: 231–252. arXiv:hep-th/9711200 . Bibcode:1998AdTMP...2..231M. doi:10.1023/A:1026654312961.
Maldacena, Juan (2005). "The Illusion of Gravity" (PDF). Scientific American. 293 (5): 56–63. Bibcode:2005SciAm.293e..56M. doi:10.1038/scientificamerican1105-56. PMID 16318027. Diarsipkan dari versi asli (PDF) tanggal 2013-11-10.
McLerran, Larry (2007). "Theory Summary : Quark Matter 2006". Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics. 34 (8): S583. arXiv:hep-ph/0702004 . Bibcode:2007JPhG...34..583M. doi:10.1088/0954-3899/34/8/S50.
Merali, Zeeya (2011). "Collaborative physics: string theory finds a bench mate". Nature. 478 (7369): 302–304. Bibcode:2011Natur.478..302M. doi:10.1038/478302a. PMID 22012369.
Moore, Gregory (2012). "Lecture Notes for Felix Klein Lectures" (PDF). Diakses tanggal 14 August 2013.
Perlmutter, Saul (2003). "Supernovae, dark energy, and the accelerating universe". Physics Today. 56 (4): 53–62. Bibcode:2003PhT....56d..53P. doi:10.1063/1.1580050.
Peskin, Michael; Schroeder, Daniel (1995). An Introduction to Quantum Field Theory. Westview Press. ISBN 978-0-201-50397-5.
Polyakov, Alexander (2008). "From Quarks to Strings". arΧiv:0812.0183 [hep-th].
Rangamani, Mukund (2009). "Gravity and Hydrodynamics: Lectures on the fluid-gravity correspondence". Classical and quantum gravity. 26 (22): 4003. arXiv:0905.4352 . Bibcode:2009CQGra..26v4003R. doi:10.1088/0264-9381/26/22/224003.
Sachdev, Subir (2013). "Strange and stringy". Scientific American. 308 (44): 44–51. Bibcode:2012SciAm.308a..44S. doi:10.1038/scientificamerican0113-44.
Scherk, Joel; Schwarz, John (1974). "Dual models for non-hadrons". Nuclear Physics B. 81 (1): 118–144. Bibcode:1974NuPhB..81..118S. doi:10.1016/0550-3213(74)90010-8.
Strominger, Andrew (2001). "The dS/CFT correspondence". Journal of High Energy Physics. 2001 (10): 034. arXiv:hep-th/0106113 . Bibcode:2001JHEP...10..034S. doi:10.1088/1126-6708/2001/10/034.
Susskind, Leonard (1995). "The World as a Hologram". Journal of Mathematical Physics. 36 (11): 6377–6396. arXiv:hep-th/9409089 . Bibcode:1995JMP....36.6377S. doi:10.1063/1.531249.
Susskind, Leonard (2008). The Black Hole War: My Battle with Stephen Hawking to Make the World Safe for Quantum Mechanics. Little, Brown and Company. ISBN 978-0-316-01641-4.
't Hooft, Gerard (1974). "A planar diagram theory for strong interactions". Nuclear Physics B. 72 (3): 461–473. Bibcode:1974NuPhB..72..461T. doi:10.1016/0550-3213(74)90154-0.
't Hooft, Gerard (1993). "Dimensional Reduction in Quantum Gravity". arΧiv:gr-qc/9310026.
Wald, Robert (1984). General Relativity. University of Chicago Press. ISBN 978-0-226-87033-5.
Witten, Edward (1988). "2+1 dimensional gravity as an exactly soluble system". Nuclear Physics B. 311 (1): 46–78. Bibcode:1988NuPhB.311...46W. doi:10.1016/0550-3213(88)90143-5.
Witten, Edward (1998). "Anti-de Sitter space and holography". Advances in Theoretical and Mathematical Physics. 2: 253–291. arXiv:hep-th/9802150 . Bibcode:1998AdTMP...2..253W.
Witten, Edward (2007). "Three-dimensional gravity revisited". arΧiv:0706.3359 [hep-th].
Zee, Anthony (2010). Quantum Field Theory in a Nutshell (edisi ke-2nd). Princeton University Press. ISBN 978-0-691-14034-6.
Zwiebach, Barton (2009). A First Course in String Theory. Cambridge University Press. ISBN 978-0-521-88032-9.

[de_Haro_et_al._2013,_p.2-1] Haro et al. 2013, p. 2

[2] Klebanov and Maldacena 2009

[inspire-3] "Top Cited Articles of All Time (2014 edition)". INSPIRE-HEP. Diakses tanggal 26 Desember 2015.

[4] A standard textbook on general relativity is Wald 1984.

[5] Maldacena 2005, p. 58

[6] Griffiths 2004

[Maldacena_2005,_p.62-7] Maldacena 2005, p. 62

[8] See the subsection entitled "Examples of the correspondence". For examples which do not involve string theory or M-theory, see the section entitled "Generalizations".

[9] Wald 1984, p. 4

[10] Zwiebach 2009, p. 8

[11] Zwiebach 2009, pp. 7–8

[12] This analogy is used for example in Greene 2000, p. 186.

[13] A standard text is Peskin and Schroeder 1995.

[14] For an introduction to the applications of quantum field theory to condensed matter physics, see Zee 2010.

[15] Conformal field theories are characterized by their invariance under conformal transformations.

[16] For an introduction to conformal field theory emphasizing its applications to perturbative string theory, see Volume II of Deligne et al. 1999.

[17] Klebanov and Maldacena 2009, p. 28

[Maldacena_2005,_p.60-18] Maldacena 2005, p. 60

[Maldacena-19] Maldacena 2005, p. 61

[20] The mathematical relationship between the interior and boundary of anti-de Sitter space is related to the ambient construction of Charles Fefferman and Robin Graham. For details see Fefferman and Graham 1985, Fefferman and Graham 2011.

[21] Zwiebach 2009, p. 552

[22] Maldacena 2005, pp. 61–62

[Maldacena_2005,_p.57-23] Maldacena 2005, p. 57

[24] Realisasi yang diketahui dari AdS/CFT biasanya melibatkan dimensi ruangwaktu non-fisik dan supersimetri tak simultan.

[25] This example is the main subject of the three pioneering articles on AdS/CFT: Maldacena 1998; Gubser, Klebanov, and Polyakov 1998; and Witten 1998.

[ReferenceB-26] Merali 2011, h. 303; Kovtun, Son, dan Starinets 2001

[Maldacena_a-27] Maldacena 1998

[28] For a review of the (2,0)-theory, see Moore 2012.

[29] Lihat Moore 2012 dan Alday, Gaiotto, dan Tachikawa 2010.

[Aharony_et_al._2008-30] Aharony et al. 2008

[31] Aharony et al. 2008, bag. 1

[32] Buku teks standar yang memperkenalkan formalisme diagram Feynman adalah Peskin dan Schroeder 1995.

[33] Zee 2010, h. 43

[34] Zwiebach 2009, h. 12

[35] Maldacena 1998, bag. 6

[Hawking_1975-36] Hawking 1975

[37] Untuk pengenalan yang mudah dipahami tentang paradoks informasi lubang hitam, dan sengketa ilmiah terkait antara Hawking dan Leonard Susskind, lihat Susskind 2008.

[38] Zwiebach 2009, h. 554

[Maldacena_2005,_p.63-39] Maldacena 2005, h. 63

[Hawking_2005-40] Hawking 2005

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[18]

[19]

[20]

[21]

[22]

[23]

[24]

[25]

[26]

[27]

[28]

[29]

[30]

[31]

[32]

[33]

[34]

[35]

[36]

[37]

[38]

[39]

[40]

@@ Baris 1: / Baris 1: @@
+{{perhatian ahli}}
 {{teori dawai}}
 Dalam [[fisika teoretis]], '''korespondensi anti-de Sitter/teori medan konformal''', kadang-kadang disebut '''Dualitas Maldacena''' atau '''Dualitas gauge/gravitasi''', adalah sebuah hubungan spekulatif antara dua jenis teori fisika. Di satu sisi adalah [[ruang anti-de Sitter]] (AdS) yang digunakan dalam teori [[gravitasi kuantum]], dirumuskan dalam bentuk [[teori dawai]] atau [[teori-M]]. Disisi lain dari korespondensi adalah [[teori medan konformal]] (CFT) yang merupakan [[teori medan kuantum]], termasuk teori yang mirip dengan [[teori Yang–Mills]] yang menjabarkan partikel dasar.
-Dualitas merupakan kemajuan besar dalam pemahaman kita tentang teori dawai dan gravitasi kuantum.<ref name="de Haro et al. 2013, p.2">de Haro et al. 2013, p. 2</ref> Hal ini karena ia menyediakan rumusan teori dawai [[non-perturbatif]] dengan [[kondisi batas]] tertentu dan karena ini merupakan realisasi [[prinsip holografik]] yang paling sukses, sebuah gagasan dalam gravitasi kuantum yang awalnya diajukan oleh [[Gerard 't Hooft]] dan dipopulerkan oleh [[Leonard Susskind]].
+Dualitas merupakan kemajuan besar dalam pemahaman kita tentang teori dawai dan gravitasi kuantum.<ref name="de Haro et al. 2013, p.2">de Haro et al. 2013, p. 2</ref> Hal ini karena ia menyediakan rumusan teori dawai [[non-perturbatif]] dengan [[kondisi batas]] tertentu dan karena ini merupakan realisasi [[prinsip holografik]] yang paling sukses. Prinsip holografik adalah sebuah gagasan dalam gravitasi kuantum yang awalnya diajukan oleh [[Gerard 't Hooft]] dan dipopulerkan oleh [[Leonard Susskind]].
 Ini juga menyediakan perangkat yang kuat untuk mempelajari teori medan kuantum [[kopel (fisika)|kopel kuat]].<ref>Klebanov and Maldacena 2009</ref> Sebagian besar kegunaan dualitas berasal dari kenyataan bahwa ini adalah dualitas kuat-lemah: ketika bidang teori medan kuantum berinteraksi dengan kuat, teori gravitasi berinteraksi dengan lemah dan karenanya lebih bersifat matematis. Fakta ini telah digunakan untuk mempelajari banyak aspek [[fisika nuklir|nuklir]] dan [[fisika benda terkondensasi]] dengan menerjemahkan masalah pada subjek tersebut menjadi masalah yang lebih bersifat matematis dalam teori dawai.
@@ Baris 8: / Baris 9: @@
 Korespondensi AdS/CFT pertama kali dikemukakan oleh [[Juan Maldacena]] pada akhir 1997. Aspek penting dalam korespondensi ini diuraikan dalam artikel karya [[Steven Gubser]], [[Igor Klebanov]], dan [[Alexander Markovich Polyakov]], dan oleh [[Edward Witten]]. Pada tahun 2015, artikel yang dibuat Maldacena telah dikutip dalam lebih dari 10.000 kutipan, menjadi artikel yang paling banyak dikutip dalam bidang [[fisika energi tinggi]].<ref name="inspire">{{cite web |url= https://inspirehep.net/info/hep/stats/topcites/2014/alltime.html |title=Top Cited Articles of All Time (2014 edition) | publisher= [[INSPIRE-HEP]] |author=<!--Staff writer(s); no by-line.--> | accessdate=26 Desember 2015}}</ref>
-==Latar belakang==
+== Latar belakang ==
-===Gravitasi kuantum dan dawai===
+=== Gravitasi kuantum dan dawai ===
 {{main|Gravitasi kuantum|Teori dawai}}
@@ Baris 16: / Baris 17: @@
 Pemahaman terkini mengenai [[gravitasi]] didasarkan pada [[teori relativitas umum]] [[Albert Einstein]].<ref>A standard textbook on general relativity is Wald 1984.</ref> Dirumuskan pada tahun 1915, relativitas umum menjelaskan gravitasi dalam kaitanya dengan geometri ruang dan waktu, atau [[ruangwaktu]]. Gravitasi pertama-tama dirumuskan dalam bahasa [[fisika klasik]]<ref>Maldacena 2005, p. 58</ref> dikembangkan oleh ahli fisika seperti [[Isaac Newton]] dan [[James Clerk Maxwell]]. Gaya nongravitasi lainnya dijelaskan dalam kerangka [[mekanika kuantum]]. Dikembangkan pada paruh pertama abad ke-20 oleh sejumlah fisikawan yang berbeda, mekanika kuantum memberikan cara yang sangat berbeda untuk menggambarkan fenomena fisik berdasarkan probabilitas.<ref>Griffiths 2004</ref>
-[[Gravitasi kuantum]] adalah cabang fisika yang berusaha menggambarkan gravitasi dengan menggunakan prinsip-prinsip mekanika kuantum. Saat ini, pendekatan yang paling populer untuk gravitasi kuantum adalah [[teori dawai]],<ref name="Maldacena 2005, p.62">Maldacena 2005, p. 62</ref> yang memodelkan [[partikel elementer]] bukan sebagai titik berdimensi nol tetapi sebagai objek berdimensi satu yang disebut [[dawai (fisika)|dawai]].
+[[Gravitasi kuantum]] adalah cabang fisika yang berusaha menggambarkan gravitasi dengan menggunakan prinsip-prinsip mekanika kuantum. Saat ini, pendekatan yang paling populer untuk gravitasi kuantum adalah [[teori dawai]],<ref name="Maldacena 2005, p.62">Maldacena 2005, p. 62</ref> yang memodelkan [[partikel elementer]] bukan sebagai titik berdimensi nol tetapi sebagai objek berdimensi satu yang disebut [[dawai (fisika)|dawai]]. Dalam korespondensi AdS/CFT, seseorang biasanya mengacu kepada teori gravitasi kuantum yang berasal dari teori dawai atau perpanjangan modernnya, [[teori-M]].<ref>See the subsection entitled "Examples of the correspondence". For examples which do not involve string theory or M-theory, see the section entitled "Generalizations".</ref>
+Dalam kehidupan sehari-hari, terdapat tiga dimensi ruang yang umum dikenal (atas/bawah, kiri/kanan, dan depan/belakang), dan satu dimensi waktu. Dengan demikian, dalam bahasa fisika modern, bisa dikatakan bahwa ruangwaktu terdiri dari empat dimensi.<ref>Wald 1984, p. 4</ref> Salah satu ciri khas dari teori dawai dan teori-M adalah bahwa teori-teori ini membutuhkan [[dimensi ekstra]] ruangwaktu untuk konsistensi matematis mereka: dalam teori dawai ruangwaktu adalah sepuluh dimensi, sedangkan dalam teori M ruangwaktu adalah sebelas dimensi.<ref>Zwiebach 2009, p. 8</ref> Teori gravitasi kuantum yang muncul dalam korespondensi AdS/CFT biasanya diperoleh dari teori dawai dan teori-M dengan proses yang dikenal sebagai [[pemadatan (fisika)|pemadatan]]. Ini menghasilkan sebuah teori di mana ruangwaktu secara efektif memiliki jumlah dimensi yang lebih rendah dan dimensi ekstra "meringkuk" ke dalam lingkaran.<ref>Zwiebach 2009, pp. 7–8</ref>
+Sebuah analogi standar untuk pemadatan adalah dengan mempertimbangkan benda multidimensi seperti selang taman. Jika selang dilihat dari jarak yang cukup jauh, akan tampak hanya memiliki satu dimensi, yaitu panjangnya, tetapi saat mendekati selang, seseorang akan menemukan bahwa selang itu mengandung dimensi kedua, yaitu kelilingnya. Dengan demikian, semut yang merangkak di dalam selang akan bergerak dalam dua dimensi.<ref>This analogy is used for example in Greene 2000, p. 186.</ref>
+=== Teori medan kuantum ===
+{{main|Teori medan kuantum|Teori medan konformal}}
+Penerapan mekanika kuantum ke objek fisika seperti [[medan elektromagnetik]] yang memanjang dalam ruang dan waktu, dikenal sebagai [[teori medan kuantum]].<ref>A standard text is Peskin and Schroeder 1995.</ref> dalam [[fisika partikel]], teori medan kuantum merupakan dasar bagi pemahaman kita tentang partikel dasar, yang dimodelkan sebagai eksitasi di bidang fundamental. Teori medan kuantum juga digunakan di seluruh fisika benda terkondensasi untuk memodelkan benda mirip partikel yang disebut [[kuasipartikel]].<ref>For an introduction to the applications of quantum field theory to condensed matter physics, see Zee 2010.</ref>
+Dalam korespondensi AdS/CFT, seseorang mempertimbangkan, sebagai tambahan gravitasi kuantum, teori bidang kuantum tertentu yang disebut [[teori medan konformal]]. Ini adalah [[teori medan kuantum]] yang sangat [[simetris]] dan matematis.<ref>Conformal field theories are characterized by their [[Invariant (physics)|invariance]] under [[conformal map|conformal transformations]].</ref> Teori semacam itu sering dipelajari dalam konteks teori dawai, di mana keduanya dikaitkan dengan [[lembar dunia|permukaan]] disapu oleh sebuah dawai yang menyebar melalui ruangwaktu, dan pada [[mekanika statistik]], di mana mereka memodelkan sistem pada [[titik kritis (termodinamika)|titik kritis termodinamika]].<ref>For an introduction to conformal field theory emphasizing its applications to perturbative string theory, see Volume II of Deligne et al. 1999.</ref>
+== Ikhtisar korespondensi ==
+[[Berkas:Uniform tiling 433-t0.png|jmpl|ka|Sebuah [[ubin tritetragonal]] dari [[bidang hiperbolik]] dengan segitiga dan persegi.]]
+=== Geometri ruang anti-de Sitter ===
+{{details|topic=matematika yang dijelaskan disini|Ruang Anti-de Sitter}}
+Dalam korespondensi AdS/CFT, seseorang mempertimbangkan teori dawai atau teori-M pada latar belakang anti-de Sitter. Ini berarti bahwa geometri ruangwaktu dijelaskan dalam ''term'' [[solusi vakum]] [[persamaan Einstein]] yang disebut [[ruang anti-de Sitter]].<ref>Klebanov and Maldacena 2009, p. 28</ref>
+Dalam pengertian yang sangat mendasar, ruang anti-de Sitter adalah model matematis ruangwaktu di mana pengartian jarak antara titik-titik ([[tensor metrik]]) berbeda dari pengartian jarak pada [[geometri Euklidian]] biasa. Hal ini terkait erat dengan [[ruang hiperbolik]], yang dapat dipandang sebagai [[model cakram Poincaré]] seperti diilustrasikan di sebelah kanan.<ref name="Maldacena 2005, p.60">Maldacena 2005, p. 60</ref> Gambar ini menunjukkan [[teselasi]] cakram oleh segitiga dan persegi. Seseorang dapat menentukan jarak antara titik-titik cakram ini sedemikian rupa sehingga semua segitiga dan persegi berukuran sama dan batas luar melingkar jauh tak hingga dari setiap titik di bagian dalam.<ref name="Maldacena">Maldacena 2005, p. 61</ref>
+Sekarang bayangkan tumpukan cakram hiperbolik di mana setiap cakram mewakili keadaan [[alam semesta]] pada waktu tertentu. Benda geometris yang dihasilkan adalah ruang anti-de Sitter tiga dimensi.<ref name="Maldacena 2005, p.60"/> Itu akan tampak seperti [[silinder]] padat dimana setiap [[persilangan (geometri)|persilangan]] adalah salinan dari cakram hiperbolik. Waktu berjalan di sepanjang arah vertikal dalam gambar ini. Permukaan silinder ini memegang peranan penting dalam korespondensi AdS/CFT. Seperti halnya bidang hiperbolik, ruang anti-de Sitter merupakan [[lengkungan]] sedemikian rupa sehingga setiap titik di bagian dalam sebenarnya jauh tak hingga dari permukaan batas ini.<ref>The mathematical relationship between the interior and boundary of anti-de Sitter space is related to the [[ambient construction]] of [[Charles Fefferman]] and Robin Graham. For details see Fefferman and Graham 1985, Fefferman and Graham 2011.</ref>
+[[Berkas:AdS3 (new).png|jmpl|kiri|350px|[[Ruang anti-de Sitter]] tiga dimensi berbentuk seperti setumpuk [[Model cakram Poincaré|cakram hiperbolik]], masing-masing mewakili keadaan alam semesta pada waktu tertentu. [[Ruangwaktu]] yang dihasilkan terlihat seperti [[silinder]] pepat.]]
+Konstruksi ini menggambarkan alam semesta hipotetis dengan hanya dua dimensi ruang dan satu waktu, namun dapat digeneralisasikan ke sejumlah dimensi. Memang, ruang hiperbolik dapat memiliki lebih dari dua dimensi dan satu dimensi dapat "menumpuk" salinan ruang hiperbolik untuk mendapatkan model ruang anti-de Sitter yang lebih tinggi.<ref name="Maldacena 2005, p.60"/>
+=== Gagasan AdS/CFT ===
+Fitur penting dari ruang anti-de Sitter adalah batasnya (yang terlihat seperti silinder dalam kasus ruang anti-de Sitter tiga dimensi). Salah satu properti dari batas ini adalah bahwa, secara lokal di sekitar titik manapun, akan terlihat seperti [[ruang Minkowski]], yaitu model ruangwaktu yang digunakan dalam fisika nongravitasi.<ref>Zwiebach 2009, p. 552</ref>
+Oleh karena itu, seseorang dapat mempertimbangkan teori pelengkap di mana "ruangwaktu" diberikan oleh batas ruang anti-de Sitter. Pengamatan ini adalah titik awal untuk korespondensi AdS/CFT, yang menyatakan bahwa batas ruang anti-de Sitter dapat dianggap sebagai "ruangwaktu" untuk teori medan konformal. Klaimnya adalah bahwa teori medan konformal ini setara dengan teori gravitasi pada sejumlah besar ruang anti-de Sitter dalam arti bahwa ada "kamus" untuk menerjemahkan perhitungan dalam satu teori ke dalam perhitungan di sisi lain. Setiap entitas dalam satu teori memiliki pendamping dalam teori lainnya. Sebagai contoh, satu partikel dalam teori gravitasi mungkin sesuai dengan beberapa kumpulan partikel dalam teori batas. Selain itu, prediksi kedua teori tersebut secara kuantitatif identik sehingga jika dua partikel memiliki kemungkinan 40 persen bertabrakan dalam teori gravitasi, maka kumpulan yang sesuai dalam teori batas juga memiliki kemungkinan 40 persen bertabrakan.<ref>Maldacena 2005, pp. 61–62</ref>
+[[Berkas:Holomouse2.jpg|jmpl|ka|[[Hologram]] adalah gambar dua dimensi yang menyimpan informasi tentang ketiga dimensi objek yang diwakilinya. Dua gambar di sini adalah foto-foto hologram tunggal yang diambil dari berbagai sudut.]]
+Perhatikan bahwa batas ruang anti-de Sitter memiliki dimensi lebih kecil daripada ruang anti-de Sitter itu sendiri. Misalnya, dalam contoh tiga dimensi yang digambarkan di atas, batasnya adalah permukaan dua dimensi. Korespondensi AdS/CFT sering digambarkan sebagai "dualitas holografik" karena hubungan kedua teori ini serupa dengan hubungan antara objek tiga dimensi dan citranya sebagai [[hologram]].<ref name="Maldacena 2005, p.57">Maldacena 2005, p. 57</ref> Meskipun hologram berupa dua dimensi, ia mengkodekan informasi tentang ketiga dimensi objek yang diwakilinya. Dengan cara yang sama, teori-teori yang terkait dengan korespondensi AdS/CFT diperkirakan ''tepat'' ekuvalen, meski berada dalam berbagai dimensi yang berbeda. Teori medan konformal dapat dikatakan seperti hologram yang menangkap informasi tentang teori gravitasi kuantum pada dimensi yang lebih tinggi.<ref name="Maldacena" />
+=== Contoh korespondensi ===
+Setelah gagasan yang dikemukakan Maldacena pada tahun 1997, para teoretikus telah menemukan banyak realisasi yang berbeda dari korespondensi AdS/CFT. Ini menghubungkan berbagai teori medan konformal dengan kompaktifikasi teori dawai dan teori-M dalam berbagai dimensi. Teori-teori yang terkait pada umumnya bukanlah model yang layak dari dunia nyata, namun memiliki beberapa fitur tertentu, seperti kandungan partikelnya atau tingkat simetri yang tinggi, yang membuatnya berguna untuk memecahkan masalah dalam teori medan kuantum dan gravitasi kuantum.<ref>Realisasi yang diketahui dari AdS/CFT biasanya melibatkan dimensi ruangwaktu non-fisik dan supersimetri tak simultan.</ref>
+Contoh yang paling terkenal dari korespondensi AdS/CFT menyatakan bahwa [[teori dawai tipe IIB]] pada [[ruang produk]] <math>AdS_5\times S^5</math> adalah ekuivalen dengan [[teori supersimetri Yang–Mills N = 4]] pada batas empat dimensi.<ref>This example is the main subject of the three pioneering articles on AdS/CFT: Maldacena 1998; Gubser, Klebanov, and Polyakov 1998; and Witten 1998.</ref> Dalam contoh ini, ruangwaktu dimana teori gravitasi berada secara efektif merupakan lima dimensi (perhatikan notasi <math>AdS_5</math>), dan ada lima tambahan dimensi [[ruang kompak|kompak]] (dikodekan oleh faktor <math>S^5</math>). Di dunia nyata, ruangwaktu adalah empat dimensi, setidaknya secara makroskopis, jadi versi korespondensi ini tidak memberikan model gravitasi yang realistis. Demikian juga, teori ganda bukanlah model yang layak dari sistem dunia nyata karena mengasumsikan sejumlah besar [[supersimetri]]. Namun demikian, seperti yang dijelaskan di bawah, teori batas ini berbagi beberapa ciri yang sama dengan [[kromodinamika kuantum]], teori fundamental dari [[gaya kuat]]. Ini menggambarkan partikel yang mirip dengan [[gluon]] dari kromodinamika kuantum bersama dengan [[fermion]] tertentu.<ref name="Maldacena 2005, p.62"/> Akibatnya, hal ini telah diaplikasikan dalam [[fisika nuklir]], terutama dalam studi mengenai [[plasma quark-gluon]].<ref name="ReferenceB">Merali 2011, h. 303; Kovtun, Son, dan Starinets 2001</ref>
+Realisasi lain dari korespondensi tersebut menyatakan bahwa teori M pada <math>AdS_7\times S^4</math> setara dengan yang disebut [[teori bidang superkonformal 6D (2,0)|teori-(2,0)]] dalam enam dimensi.<ref name="Maldacena_a">Maldacena 1998</ref> Dalam contoh ini, ruangwaktu teori gravitasi efektif tujuh dimensi. Keberadaan teori-(2,0) yang muncul di satu sisi dualitas diprediksi dengan klasifikasi [[teori bidang konformal super|teori bidang superkonformal]]. Hal ini masih kurang dipahami karena merupakan teori mekanika kuantum tanpa [[batas klasik]].<ref>For a review of the (2,0)-theory, see Moore 2012.</ref> Terlepas dari kesulitan yang ada dalam mempelajari teori ini, meskipun dianggap sebagai objek yang menarik untuk berbagai alasan, baik fisika maupun matematis.<ref>Lihat Moore 2012 dan Alday, Gaiotto, dan Tachikawa 2010.</ref>
+Namun, realisasi lain dari korespondensi tersebut menyatakan bahwa teori M pada <math>AdS_4\times S^7</math> adalah ekuivalen dengan [[teori bidang superkonformal ABJM]] dalam tiga dimensi.<ref name="Aharony et al. 2008">Aharony et al. 2008</ref> Di sini teori gravitasi memiliki empat dimensi nonkompak, jadi versi korespondensi ini memberikan deskripsi gaya gravitasi yang agak lebih realistis.<ref>Aharony et al. 2008, bag. 1</ref>
+== Aplikasi untuk gravitasi kuantum ==
+=== Perumusan teori string non-perturbatif ===
+[[Berkas:World lines and world sheet.svg|ka|jmpl|300px|Interaksi di dunia kuantum: [[dunia garis]] dari [[partikel]] serupa-titik atau [[lembar dunia]] diselimuti oleh [[dawai (fisika)|dawai]] tertutup dalam teori dawai.]]
+Dalam teori medan kuantum, probabilitas dari berbagai kejadian fisik biasanya dihitung dengan menggunakan teknik [[teori perturbasi]]. Teori ini dikembangkan oleh [[Richard Feynman]] dan yang lainnya pada paruh pertama abad ke-20, teori medan kuantum perturbatif menggunakan diagram khusus yang disebut diagram [[Feynman]] untuk mengatur perhitungan. Kita membayangkan bahwa diagram ini menggambarkan jalur partikel titik dan interaksinya.<ref>Buku teks standar yang memperkenalkan formalisme diagram Feynman adalah Peskin dan Schroeder 1995.</ref> Meskipun formalisme ini sangat berguna untuk membuat prediksi, prediksi ini hanya mungkin bila kekuatan interaksi, [[konstanta kopel]], cukup kecil untuk secara andal menggambarkan teori sebagai kededekatan dengan teori [[bidang bebas|tanpa interaksi]].<ref>Zee 2010, h. 43</ref>
+Titik awal untuk teori dawai adalah gagasan bahwa partikel titik teori medan kuantum juga dapat dimodelkan sebagai objek satu dimensi yang disebut dawai. Interaksi dawai paling mudah didefinisikan dengan menggeneralisasi teori perturbasi yang digunakan dalam teori medan kuantum biasa. Pada tingkat diagram Feynman, ini berarti mengganti diagram satu dimensi yang mewakili jalur partikel titik dengan permukaan dua dimensi yang mewakili gerakan sebuah dawai. Tidak seperti teori medan kuantum, teori dawai belum memiliki definisi non-perturbatif penuh, begitu banyak pertanyaan teoretis yang ingin dijawab oleh para fisikawan tetap berada di luar jangkauan.<ref>Zwiebach 2009, h. 12</ref>
+Masalah pengembangan formulasi teori dawai non-perturbatif adalah salah satu motivasi awal untuk mempelajari korespondensi AdS/CFT.<ref>Maldacena 1998, bag. 6</ref> Seperti yang dijelaskan di atas, korespondensi tersebut memberikan beberapa contoh teori medan kuantum yang setara dengan teori dawai pada ruang anti-de Sitter. Seseorang dapat melihat korespondensi ini sebagai ''definisi'' teori string dalam kasus khusus dimana medan gravitasi bersifat asimtotik anti-de Sitter (yaitu, bila medan gravitasi menyerupai ruang anti-de Sitter pada jarak tak berhingga). Jumlah yang menarik secara fisik dalam teori string didefinisikan dalam jumlah kuantitas dalam teori medan kuantum ganda.<ref name="Maldacena" />
+=== Paradoks informasi lubang hitam ===
+{{Main|Paradoks informasi lubang hitam}}
+Pada tahun 1975, [[Stephen Hawking]] menerbitkan sebuah perhitungan yang menunjukkan bahwa [[lubang hitam]] tidak sepenuhnya hitam namun memancarkan radiasi redup karena efek kuantum di dekat [[cakrawala peristiwa]].<ref name="Hawking 1975">Hawking 1975</ref> Pada awalnya, hasil Hawking menimbulkan masalah bagi para teoretikus karena dalam perhitungan ini lubang hitam menghancurkan informasi. Lebih tepatnya, perhitungan Hawking tampaknya bertentangan dengan salah satu [[postulat mekanika kuantum]] dasar, yang menyatakan bahwa sistem fisik berevolusi dalam waktu sesuai dengan persamaan [[Schrödinger]]. Properti ini biasanya disebut sebagai [[Unitaritas (fisika)|unitaritas]] evolusi waktu. Kontradiksi yang nyata antara perhitungan Hawking dan postulat unitaritas mekanika kuantum kemudian dikenal sebagai [[paradoks informasi lubang hitam]].<ref>Untuk pengenalan yang mudah dipahami tentang paradoks informasi lubang hitam, dan sengketa ilmiah terkait antara Hawking dan Leonard Susskind, lihat Susskind 2008.</ref>
+Korespondensi AdS/CFT menyelesaikan paradoks informasi lubang hitam, setidaknya sampai batas tertentu, karena korespondensi ini menunjukkan bagaimana lubang hitam dapat berkembang dengan cara yang sesuai dengan mekanika kuantum dalam beberapa konteks. Memang, seseorang dapat mempertimbangkan lubang hitam dalam konteks korespondensi AdS/CFT, dan lubang hitam semacam itu sesuai dengan konfigurasi partikel pada batas ruang anti-de Sitter.<ref>Zwiebach 2009, h. 554</ref> Partikel-partikel ini mematuhi peraturan mekanika kuantum yang biasa dan khususnya berkembang dalam mode kesatuan, sehingga lubang hitam juga harus berevolusi dalam mode kesatuan, sesuai dengan prinsip-prinsip mekanika kuantum.<ref name="Maldacena 2005, p.63">Maldacena 2005, h. 63</ref> Pada tahun 2005, Hawking mengumumkan bahwa paradoks tersebut telah diselesaikan untuk mendukung konservasi informasi oleh korespondensi AdS/CFT, dan dia menyarankan sebuah mekanisme konkret dimana lubang hitam dapat menyimpan informasi.<ref name="Hawking 2005">Hawking 2005</ref>
 == Lihat pula ==
@@ Baris 57: / Baris 128: @@
 * {{cite journal |title=The AdS dual of the critical O(N) vector model | last1=Klebanov| first1=Igor| last2=Polyakov| first2=Alexander |journal=Physics Letters B |volume=550 | year=2002 | pages=213–219 |arxiv = hep-th/0210114 |bibcode = 2002PhLB..550..213K |doi = 10.1016/S0370-2693(02)02980-5 |issue=3–4 }}
 * {{cite journal | last1 = Kovtun | first1 = P. K. | last2 = Son | first2 = Dam T. | last3 = Starinets | first3 = A. O. | title = Viscosity in strongly interacting quantum field theories from black hole physics | journal = Physical Review Letters | volume = 94 | issue = 11 | year = 2001 | bibcode = 2005PhRvL..94k1601K | pages = 111601 | doi = 10.1103/PhysRevLett.94.111601 | pmid = 15903845|arxiv = hep-th/0405231 }}
-* {{cite journal | last1 = Luzum | first1 = Matthew | last2 = Romatschke | first2 = Paul | title = Conformal relativistic viscous hydrodynamics: Applications to RHIC results at <math>\sqrt{s_{NN}}=200</math> GeV | journal = Physical Review C | volume = 78 | issue = 3 | year = 2008|arxiv=0804.4015|doi=10.1103/PhysRevC.78.034915|bibcode = 2008PhRvC..78c4915L }}
+* {{cite journal | last1 = Luzum | first1 = Matthew | last2 = Romatschke | first2 = Paul | title = Conformal relativistic viscous hydrodynamics: Applications to RHIC results at <math>\sqrt{s_{NN| date = 2009-04-21 | url = https://archive.org/details/arxiv-0804.4015 }}=200</math> GeV | journal = Physical Review C | volume = 78 | issue = 3 | year = 2008|arxiv=0804.4015|doi=10.1103/PhysRevC.78.034915|bibcode = 2008PhRvC..78c4915L }}
 * {{cite journal | last1=Maldacena| first1=Juan | title=The Large N limit of superconformal field theories and supergravity | journal=Advances in Theoretical and Mathematical Physics | volume=2 | year=1998 | pages=231–252 | arxiv=hep-th/9711200|bibcode = 1998AdTMP...2..231M | doi=10.1023/A:1026654312961}}
 * {{cite journal|title=The Illusion of Gravity |last=Maldacena |first=Juan |year=2005 |journal=Scientific American |url=http://www.sns.ias.edu/~malda/sciam-maldacena-3a.pdf |bibcode=2005SciAm.293e..56M |volume=293 |pages=56–63 |doi=10.1038/scientificamerican1105-56 |issue=5 |pmid=16318027 |deadurl=yes |archiveurl=https://web.archive.org/web/20131110061237/http://www.sns.ias.edu/~malda/sciam-maldacena-3a.pdf |archivedate=2013-11-10 |df= }}
@@ Baris 64: / Baris 135: @@
 * {{cite web |url=http://www.physics.rutgers.edu/~gmoore/FelixKleinLectureNotes.pdf |title=Lecture Notes for Felix Klein Lectures |last1=Moore |first1=Gregory |year=2012 |accessdate=14 August 2013}}
 * {{cite journal |last1=Perlmutter |first1=Saul |year=2003 |title=Supernovae, dark energy, and the accelerating universe |journal=Physics Today |volume=56 |issue=4 |pages=53–62 |doi=10.1063/1.1580050 |bibcode = 2003PhT....56d..53P }}
-* {{cite book | last1=Peskin| first=Michael| last2=Schroeder| first2=Daniel |title=An Introduction to Quantum Field Theory |year=1995 |publisher=Westview Press |isbn=978-0-201-50397-5 }}
+* {{cite book | last1=Peskin| first=Michael| last2=Schroeder| first2=Daniel |title=An Introduction to Quantum Field Theory | url=https://archive.org/details/introductiontoqu0000pesk|year=1995 |publisher=Westview Press |isbn=978-0-201-50397-5 }}
 * {{cite arXiv |last=Polyakov |first=Alexander |eprint=0812.0183 |title=From Quarks to Strings |class=hep-th |year=2008 }}
 * {{cite journal |last1=Rangamani |first1=Mukund |year=2009 |title=Gravity and Hydrodynamics: Lectures on the fluid-gravity correspondence |journal=Classical and quantum gravity |volume=26 |issue=22 |bibcode=2009CQGra..26v4003R |pages=4003 |doi=10.1088/0264-9381/26/22/224003 |arxiv = 0905.4352 }}
@@ Baris 71: / Baris 142: @@
 * {{cite journal |last1=Strominger |first1=Andrew |year=2001 |title=The dS/CFT correspondence |journal=Journal of High Energy Physics |volume=2001 |issue=10 | page=034 | doi = 10.1088/1126-6708/2001/10/034 |arxiv = hep-th/0106113 |bibcode = 2001JHEP...10..034S }}
 * {{cite journal |title=The World as a Hologram |last=Susskind |first=Leonard |doi=10.1063/1.531249 |year=1995 |journal=Journal of Mathematical Physics |volume=36 |issue=11 |pages=6377–6396|arxiv=hep-th/9409089 |bibcode = 1995JMP....36.6377S }}
-* {{cite book |last1=Susskind |first1=Leonard |title=The Black Hole War: My Battle with Stephen Hawking to Make the World Safe for Quantum Mechanics |year=2008 |publisher=Little, Brown and Company |isbn=978-0-316-01641-4 }}
+* {{cite book |last1=Susskind |first1=Leonard |title=The Black Hole War: My Battle with Stephen Hawking to Make the World Safe for Quantum Mechanics |url=https://archive.org/details/blackholewarmyba0000suss |year=2008 |publisher=Little, Brown and Company |isbn=978-0-316-01641-4 }}
 * {{cite journal |last1='t Hooft |first1=Gerard |year=1974 |title=A planar diagram theory for strong interactions |journal=Nuclear Physics B |volume=72 |issue=3 |pages=461–473 |bibcode = 1974NuPhB..72..461T |doi = 10.1016/0550-3213(74)90154-0 }}
 * {{cite arXiv |last='t Hooft |first=Gerard |year=1993 |title=Dimensional Reduction in Quantum Gravity |work=|eprint=gr-qc/9310026 }}
-* {{cite book |last1=Wald |first1=Robert |title=General Relativity |year=1984 |publisher=University of Chicago Press |isbn=978-0-226-87033-5 }}
+* {{cite book |last1=Wald |first1=Robert |title=General Relativity |url=https://archive.org/details/generalrelativit0000wald |year=1984 |publisher=University of Chicago Press |isbn=978-0-226-87033-5 }}
 * {{cite journal |last1=Witten |first1=Edward |year=1988 |title=2+1 dimensional gravity as an exactly soluble system |journal=Nuclear Physics B |volume=311 |issue=1 |pages=46–78 |doi=10.1016/0550-3213(88)90143-5 |bibcode = 1988NuPhB.311...46W }}
 * {{cite journal | last1=Witten| first1=Edward | title=Anti-de Sitter space and holography | journal=Advances in Theoretical and Mathematical Physics | volume=2 | year=1998 | pages=253–291 | arxiv=hep-th/9802150|bibcode = 1998AdTMP...2..253W }}
 * {{cite arXiv | last1=Witten| first1=Edward | title=Three-dimensional gravity revisited | year=2007 |eprint=0706.3359 |class=hep-th }}
-* {{cite book |last=Zee |first=Anthony |title=Quantum Field Theory in a Nutshell|edition= 2nd  |year=2010 |publisher=Princeton University Press |isbn=978-0-691-14034-6 }}
+* {{cite book |last=Zee |first=Anthony |title=Quantum Field Theory in a Nutshell|url=https://archive.org/details/isbn_9780691140346 |edition= 2nd  |year=2010 |publisher=Princeton University Press |isbn=978-0-691-14034-6 }}
-* {{cite book |last1=Zwiebach |first1=Barton |title=A First Course in String Theory |year=2009 |publisher=Cambridge University Press |isbn=978-0-521-88032-9 }}
+* {{cite book |last1=Zwiebach |first1=Barton |title=A First Course in String Theory |url=https://archive.org/details/firstcourseinstr0002edzwie |year=2009 |publisher=Cambridge University Press |isbn=978-0-521-88032-9 }}
 {{refend}}